|
|
стимулированного эхо [6] (рис.1). Время наблюдения диффузии U варьировалось в диапазоне 2-24мс.
В случае изотропной и неограниченной диффузии величина амплитуды СЭ дается выражением [б]:
Л«„.= (А(/2)ехр[(-2т/Тг)-(г1/Т1)} ехр(-уг б1 tj) g2), (1)
где Лв - начальная амплитуда сигнала свободной индукции после первого 90°-го РЧ-импульса (рис.1), у - гиромагнитное отношение протона, D-КСД, смысл т и Ti ясен из рис1. В представляемой работе использовался вариант регистрации ДЗ A(g:) при фиксированных значениях д и td [7]. Этот вариант является наиболее удобным, поскольку могут оставаться также фиксированными и временные интервалы между РЧ импульсами. Тогда вклад от релаксационного затухания (A^2)expl(-2x/T^-(Ti/T^] при обработке эксперимента может быть исключен, так как он будет являться постоянной величиной.
В соответствии с (1) значение КСД в эксперименте может извлекаться из наклона зависимости lnA=f(g2). Калибровку параметров ИГМП проводили по стандартной жидкости, в качестве которой использовалась дистиллированная вода с известным КСД (2,7±0,1) 10'9м2/с при Г=30° С. Термостатирование образца осуществлялось непосредственно в датчике ЯМР диффузометра в потоке паров азота или воздуха. Температурный интервал измерений оставлял 30-160°С.
Отметим, что результаты диффузионных измерений анализировались с учетом времен продольной Tt и поперечной Т2 ядерной магнитной релаксации исследуемых систем, которые измерялись на установке с частотой 19,5 Мгц. Применялись при этом последовательности "инверсия-восстановление" и КПМГ [8], соответственно.
Результаты и обсуждение
На рис.2 представлены типичные кривые A(g2) чистых нефтей и нефтей введенных в глину, на примере системы НД-1-каолинит. Видно, что они имеют сложный, неэкспоненциальный вид. Во всех остальных случаях ДЗ имели аналогичную форму, различаясь при этом лишь степенью отклонения от экспоиенциальности. Формально, каждая из кривых может быть представлена в виде [7]:
A(g2) = } Рф) ехр(-/ б2 ф i)dD, (2)
где Рф) -доля резонирующих ядер в образце, обладающих КСД в пределах от D до D+dD. В качестве меры поступательной молекулярной подвижности при неэкспоненциальных ДЗ весьма удобным оказывается использование среднего по всем}' спектру КСД [7]:
6
|
